Effet photoélectrique
En physique, l'effet photoélectrique désigne en premier lieu l'émission d'électrons par un matériau sous l'action de la lumière. Par extension, il regroupe l'ensemble des phénomènes électriques dans un matériau sous l'effet de la lumière. On distingue alors deux effets : l'éjection d'électrons hors du matériau (émission photoélectrique) et la modification de la conductivité de ce matériau (photoconductivité, effet photovoltaïque lorsqu'il est en œuvre au sein d'une cellule photovoltaïque, effet photoélectrochimique, effet photorésistif).
Lorsque l'effet photoélectrique se manifeste, toute l'énergie du photon incident se transmet à l'électron des couches profondes. Une quantité d'énergie minimale est nécessaire pour extraire l'électron de l'atome, l'énergie excédentaire est transmise à l'électron sous forme d'énergie cinétique. Une absorption partielle est caractérisée par la diffusion Compton.
Définition
L'effet photoélectrique est un phénomène physique dans lequel un matériau, généralement métallique, émet des électrons. Il se produit lorsque le matériau est exposé à un rayonnement électromagnétique de fréquence suffisamment élevée, fréquence qui dépend du matériau. L'existence de ce seuil de fréquence, non prévu par la mécanique classique est expliqué par la physique quantique.
Histoire
En 1839, Antoine Becquerel et son fils Alexandre Edmond présentent pour la première fois un effet photoélectrique. Leur expérience permet d'observer le comportement électrique d'électrodes immergées dans un liquide, modifié par un éclairage.
La découverte de l'effet photoélectrique est attribuée à Heinrich Hertz en Modèle:DateModèle:Sfn,Modèle:Sfn,Modèle:Sfn,Modèle:Note. Il publie les résultats dans la revue scientifique Annalen der PhysikModèle:Sfn. Grâce à l'effet photoélectrique, il est alors devenu possible d'obtenir des rayons cathodiques de faible énergie cinétique (ce qui sera interprété ensuite comme un faisceau d'électrons « lents » ) pour étudier la propagation dans le vide ; rayons que, par commutation d'un champ électrique, on pouvait réfracter ou ralentir à volonté, au point d'annihiler, voire de réfléchir le rayon. Ces nouvelles possibilités eurent bientôt une multitude d'applications techniques, comme le redressement du courant alternatif, l'amplification de signaux faibles en TSF ou la génération d'ondes porteuses non atténuées dans l'émission radio (1913)<ref name="Lenard">D'après Modèle:Ouvrage</ref>.
Dès 1888, Wilhelm Hallwachs attribue l'effet à l'émission de charges négativesModèle:Sfn,Modèle:Sfn. En 1892, Julius Elster (Modèle:Date--Modèle:Date-) et Hans Geitel (Modèle:Date--Modèle:Date-) démontrent la proportionnalité entre le courant photoélectrique et le flux lumineux incidentModèle:Sfn. En 1900, Philipp Lenard identifie les charges négatives comme étant des électronsModèle:Sfn.
Mais les mesures faites sur l'effet photoélectrique entraient en contradiction avec la théorie classique de l'émission. En effet, la valeur de l'intervalle de temps nécessaire à ce que les électrons soient éjectés, obtenue par les calculs de la mécanique newtonienne, était beaucoup plus grande que la valeur expérimentale. C'est cette contradiction qui inspira Einstein pour interpréter cet effet photoélectrique.
Ainsi, Albert Einstein fut le premier, en 1905, à en proposer une explication, en utilisant le concept de particule de lumière, appelé aujourd'hui photon, et celle du quantum d'énergie initialement introduits par Max Planck en 1900 dans le cadre de l'explication qu'il proposa lui-même pour l'émission du corps noir<ref>Modèle:Ouvrage</ref>,Modèle:Sfn. Einstein a expliqué que ce phénomène était provoqué par l'absorption de photons, les quanta de lumière, lors de l'interaction du matériau avec la lumière. Cette explication lui valut le prix Nobel de physique en 1921<ref>Pour Modèle:Citation (voir {{#invoke:Langue|indicationDeLangue}} Modèle:Lien web)</ref>.
En Modèle:Date, au terme d'une série d'expériences, Robert Andrews Millikan conclut que les caractéristiques de l'effet photoélectrique sont conformes à la théorie proposée en Modèle:Date- par EinsteinModèle:Sfn,Modèle:Sfn.
La fondation Nobel a décerné trois prix Nobel de physique en rapport avec l'effet photoélectriqueModèle:Sfn :
- celui de Modèle:Date à Lenard Modèle:CitationModèle:Sfn ;
- celui de Modèle:Date à Einstein Modèle:CitationModèle:Sfn ;
- celui de Modèle:Date à Millikan Modèle:CitationModèle:Sfn.
Constatations expérimentales de l'émission photoélectrique
- L'énergie cinétique des photoélectrons est indépendante de l'intensité lumineuseModèle:Sfn,Modèle:Sfn.
- L'énergie cinétique maximale des électrons, pour un matériau donné, ne dépend que de la fréquence de la lumière utiliséeModèle:Sfn et croît linéairement avec celle-ciModèle:Sfn.
- Aucun photoélectron n'est produit au-dessous d'un seuil en fréquenceModèle:Sfn,Modèle:Sfn.
- Le photo-courant est proportionnel à l'intensité lumineuseModèle:Sfn : quand des photoélectrons sont émis, leur nombre par unité de temps est proportionnel à l'intensité lumineuseModèle:Sfn,Modèle:Sfn.
- L'émission photoélectrique est quasi instantanée : quand des photoélectrons sont émis, leur émission débute quelques nanosecondesModèle:Sfn (Modèle:Unité)Modèle:Sfn après l'illumination de la photocathodeModèle:Sfn, indépendamment de l'intensité lumineuseModèle:Sfn.
Interprétation et explication
Cet effet ne peut pas être expliqué de manière satisfaisante lorsqu'on considère que la lumière est une onde. La théorie acceptée en 1905 (avant le modèle d'Einstein), l'électromagnétisme classique de James Clerk Maxwell, permettait bien d'expliquer la plupart des phénomènes optiques ; mais si l'on considère la lumière comme une onde, en augmentant son intensité et en attendant suffisamment longtemps, on devrait pouvoir fournir suffisamment d'énergie au matériau pour en libérer des électrons. Or l'expérience montre que l'intensité lumineuse n'est pas le seul paramètre, et que le transfert d'énergie provoquant la libération des électrons ne peut se faire qu'à partir d'une certaine fréquence.
L'interprétation d’Einstein, l'absorption d'un photon, explique parfaitement toutes les caractéristiques de ce phénomène. Les photons de la source lumineuse possèdent une énergie caractéristique déterminée par la fréquence de la lumière. Lorsqu'un électron du matériau absorbe un photon et que l'énergie de celui-ci est suffisante, l'électron est éjecté; sinon l'électron ne peut s'échapper du matériau. Comme une augmentation de l'intensité de la source lumineuse ne change pas l'énergie des photons mais seulement leur nombre, on comprend aisément que l'énergie des électrons émis par le matériau ne dépend pas de l'intensité de la source lumineuse.
Après l'absorption du photon par l'atome, le photoélectron émis a une énergie
<math>E_e=E_g-E_b</math>
où <math>E_b</math> est l'énergie de liaison du photoélectron et <math>E_g</math> l'énergie du photon absorbé.
L'effet photoélectrique domine aux faibles énergies, mais la section efficace croît rapidement avec le numéro atomique Z :
<math>\sigma _{PE}=\frac{Z^n}{{E_g}^{3.5}}</math>
où <math>n</math> varie de 4 à 5.
À des énergies et des numéros atomiques où ce processus est important, l'électron émis est absorbé sur une distance très courte de telle manière que toute son énergie est enregistrée dans le détecteur. Les rayons X qui sont émis dans la réorganisation du cortège électronique à la suite de l'émission de l'électron sont également absorbés dans le milieu.
Dans la littérature, "Radiation Oncology Physics: A Handbook for Teachers and Students. E.B. Podgorsak", il est également possible de trouver cette équation :
<math>\sigma _{PE}=\frac{Z^4}{{E_g}^{3}}</math>
Équation
L'équation d'Einstein pour l'effet photoélectrique s'écritModèle:Sfn :
- <math>h\nu=W_\mathrm{S}+\frac{1}{2}mv^2</math>,
où :
- <math>h\nu</math> est l'énergie du photonModèle:Sfn ;
- <math>-W_\mathrm{S}</math> est l'énergie de liaison de l'électronModèle:Sfn ;
- <math>\frac{1}{2}mv^2</math> est l'énergie cinétique initiale de l'électronModèle:Sfn.
L'énergie d'un photon est caractérisée par la formule <math>E=h \nu</math>, hypothèse posée par Planck. <math>E</math> correspond à l'énergie du photon, <math>\nu</math> est la fréquence et <math>h</math> est la constante de Planck qui vaut Modèle:Unité. On constate que l'énergie du photon est proportionnelle à la fréquence et varie donc en fonction de la couleur<Ref>Musée historique de Berne</Ref>.
Discussion
La démonstration d'Einstein est fondée sur l'hypothèse d'électrons liés à des atomes indépendants à l'intérieur d'un métal. On sait maintenant que les électrons forment un plasmon à la fréquence de l'onde électromagnétique. Le problème est donc complexe.
Théorie semi-classique
L'effet photoélectrique peut s'expliquer dans le cadre d'une théorie semi-classique où le champ électromagnétique n'est pas quantifiéModèle:Sfn.
Applications
- Effet photoélectrique externe : un tube photomultiplicateur (PMT en anglais) est une application directe de cet effet. L'électron créé par le rayonnement incident est ensuite multiplié grâce à un système de dynodes, à tension progressive.
- Effet photoélectrique interne : il se déroule dans un semi-conducteur. C'est l'excitation d'un électron dans la bande de conduction qui donne en général lieu à un courant. Celui-ci peut être mesuré pour servir de détecteurs (photodiode, cellule photoélectrique) ou récolté pour fournir de l'électricité (cellule photovoltaïque).
