Zitterbewegung

{{#invoke:Bandeau|ébauche}}

Le Modèle:Lang (qu'on peut traduire de l'allemand par « mouvement de tremblement ») est un phénomène physique de micro-oscillations d'un soliton, découvert par Gregory Breit en 1928 dans le cadre de la mécanique quantique.

Examiné dans le cadre de la théorie de la relativité, il donne naissance au paradoxe de KleinModèle:Douteux.

Il est censé expliquer le spin et le moment magnétique de l'électronModèle:Référence nécessaire.

Généralités

À une observable quantique <math>\hat{A}_{\rm S}(t)</math> dans la représentation de Schrödinger correspond une observable <math>\hat{A}_{\rm H}(t)</math> dans la représentation de Heisenberg. Lorsque l'opérateur hamiltonien <math>\hat{H}</math> est indépendant du temps et lorsque <math>\hat{A}_{\rm H}(t_0)=\hat{A}_{\rm S}(t_0)</math>, les observables <math>\hat{A}_{\rm S}(t)</math> et <math>\hat{A}_{\rm H}(t)</math> sont reliés comme :

<math>\hat{A}_{\rm H}(t) = e^{i(t-t_0)\hat{H}/\hbar} \hat{A}_{\rm S}(t) e^{-i(t-t_0)\hat{H}/\hbar} </math>

La dérivée dans le temps de <math>\hat{A}_{\rm H}(t)</math> est donnée par l'équation de Heisenberg :

<math>\frac{d \hat{A}_{\rm H}(t)}{dt} = \frac{i}{\hbar} \left[ \hat{H} , \hat{A}_{\rm H}(t) \right] + \left(\frac{\partial \hat{A}_{\rm S}(t)}{\partial t}\right)_{\rm H}</math>

Dérivation mathématique du zitterbewegung

Considérons l'équation de Dirac d'une particule libre:

<math> i \hbar \frac{\partial\psi}{\partial t} (\mathbf{x},t) = \left(mc^2\alpha_0 -i\hbar c \sum_{j = 1}^3 \alpha_j \frac{\partial}{\partial x_j}\, \right) \psi (\mathbf{x},t) </math>

Elle peut s'écrire sous forme d'équation de Schrödinger :

<math> i \hbar \frac{\partial\psi}{\partial t} (\mathbf{x},t) = \hat{H} \psi (\mathbf{x},t) </math>

où <math>\hat{H}</math> est l'opérateur hamiltonien de l'équation de Dirac :

<math>\hat{H} = mc^2 \alpha_0 + c\sum_{j=1}^3 \alpha_j \hat{p}_j</math>

Les relations de commutations entre les opérateurs d'impulsion, de position, hamiltonien et les <math>\alpha_j</math> sont :

<math>[\hat{q}_j,\hat{p}_k] = i\hbar \delta_{jk}</math>

<math>[\hat{H},\hat{p}_j] = 0</math>

<math>[\hat{H},\hat{q}_j] = -i\hbar c \alpha_j</math>

<math>[\hat{H},\hat{\alpha}_j] = 2(c \hat{p}_j - \alpha_j \hat{H})</math>

<math>[\hat{q}_j,\hat{\alpha}_k] = 0</math>

<math>[\hat{p}_j,\hat{\alpha}_k] = 0</math>

On passe maintenant à la représentation de Heisenberg en posant :

<math>p_j(t) := (\hat{p}_j)_{\rm H}</math>

<math>q_j(t) := (\hat{q}_j)_{\rm H}</math>

<math>H(t) := (\hat{H})_{\rm H}</math>

<math>\alpha_j(t):= (\alpha_j)_{\rm H}</math>

Leur évolution temporelle est donnée par l'équation d'Heisenberg :

<math>\frac{d}{dt}p_j(t) = \frac{i}{\hbar}[\hat{H},\hat{p}_j]_{\rm H} = 0</math>

<math>\frac{d}{dt}q_j(t) = \frac{i}{\hbar}[\hat{H},\hat{q}_j]_{\rm H} = (c \alpha_j)_{\rm H} = c \alpha_j(t)</math>

<math>\frac{d}{dt}H(t) = 0</math>

<math>\frac{d}{dt}\alpha_j(t) = \frac{i}{\hbar}[\hat{H},\alpha_j]_{\rm H} = \frac{2i}{\hbar}(c p_j(t) - \alpha_j(t)H(t))</math>

Puisque <math>p_j = p_j(t)</math> et <math>H = H(t)</math> sont constants, on peut écrire plus simplement :

<math>\frac{d}{dt}\alpha_j(t) = \frac{2i}{\hbar}(c p_j - \alpha_j(t)H)</math>

En intégrant <math>\alpha_j(t)</math> on trouve :

<math>\alpha_j (t) = c p_j H^{-1} + \left(\alpha_j - c p_j H^{-1}\right) e^{-2 i (t-t_0) H / \hbar} </math>

où <math>\alpha_j=\alpha_j(t_0)</math>. L'opérateur vitesse devient donc :

<math>v_j(t) = \frac{d}{dt}q_j(t) = c\alpha_j(t) = c^2 p_j H^{-1} + c\left(\alpha_j - c p_j H^{-1}\right) e^{-2 i (t-t_0) H / \hbar}</math>

En intégrant <math>v_j(t)</math> on trouve :

<math> q_j(t) = q_j(t_0) + (t-t_0)c^2 p_j H^{-1} + \frac{i \hbar c}{2} \left( \alpha_j - c p_j H^{-1} \right) H^{-1} \left( e^{-2 i (t-t_0) H/\hbar} - 1 \right) </math>

Discussion

L'opérateur vitesse :

<math> \vec{v}(t) = c^2 \vec{p} H^{-1} + c\left(\vec{\alpha} - c \vec{p} H^{-1}\right) e^{-2 i (t-t_0) H / \hbar}</math>

se décompose en deux composantes : une composante constante :

<math>c^2 \vec{p} H^{-1}</math>

et une composante oscillatoire :

<math>c\left(\vec{\alpha} - c \vec{p} H^{-1}\right) e^{-2 i (t-t_0) H / \hbar}</math>

Ce mouvement oscillatoire est ce qu'on appelle le Modèle:Lang. La fréquence angulaire de cette oscillation est <math>\omega=2E/\hbar</math>. Autrement dit, on trouve l'énergie propre du mode fondamental d'un oscillateur harmonique quantique :

<math>E = \frac{\hbar\omega}{2}</math>

En utilisant l'égalité <math>E=mc^2</math>, on trouve en particulier une longueur d'onde :

<math>\lambda = \frac{2\pi c}{\omega} = \frac{1}{2}\frac{h}{mc} = \frac{\lambda_{\rm C}}{2}</math>

où <math>\lambda_{\rm C} = h/mc</math> est la longueur d'onde de Compton.

Modèle:Vague<ref>Modèle:Ouvrage</ref><ref>Modèle:Article</ref>.

Liens externes

• {{#invoke:Langue|indicationDeLangue}} Die Zitterbewegungs-Interpretation der Quanten-Mechanik, eine alternative Erklärung über die Interferenz der positiven und negativen Energiezustände hinaus.